Alta sensibilidad del receptor: métodos simples. Enciclopedia de radioelectrónica e ingeniería eléctrica.
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La alta sensibilidad, 0.25-0.15 μV, con un número mínimo de etapas de amplificación, le permite obtener el mezclador propuesto. Su inclinación de conversión es mucho mayor que la de cualquier otro mezclador. El rango dinámico no es alto, alrededor de 40 dB, pero es bastante adecuado para su uso en receptores de micrófonos de radio, receptores de transmisión, estaciones portátiles, dispositivos de alarma y más. El diagrama del mezclador se muestra en pic.1.
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La señal de entrada y la señal del oscilador local se alimentan al circuito base del transistor VT1. Debido a esto, el oscilador local no requiere mucha potencia. El circuito L1C4 está sintonizado a la frecuencia de operación y está conectado a la base VT1 a través de un capacitor grande. Aunque el transistor se enciende de acuerdo con el circuito OE para las señales de entrada, la etapa no tiene un fuerte efecto de derivación, ya que no funciona para estas señales como una etapa amplificadora convencional, sino como un mezclador. Debido a esto, el circuito está completamente incluido en el circuito base y al mismo tiempo tiene una configuración bastante aguda. A la frecuencia intermedia, VT1 resulta estar conectado de acuerdo con el circuito base común debido a la gran capacitancia C3. La impedancia de salida de la etapa también resulta alta, lo que permite incluir el circuito de FI directamente en el circuito colector. Para garantizar un buen filtrado de la tensión del oscilador local, la carga se realiza en forma de filtro P. si sigue la etapa de FI. El mezclador funciona mejor con IF bajas de 0.455-1.6 MHz, aunque también da buenos resultados para 10.7 MHz.
Un ejemplo de incluir L2 y un filtro de 10.7 MHz se muestra en foto 2. Como VT1, se utilizó el transistor KT-368A, KT399. Al elegir las clasificaciones, se debe tener en cuenta que con una disminución en la capacitancia C5, la inclinación aumenta, pero el circuito puede autoexcitarse.
Antes del mezclador, UHF debe encenderse con una pequeña ganancia. Una opción se muestra en pic.3.
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Aquí, por simplicidad, el transistor opera en el modo de barrera. Este es parte de un circuito de radio portátil de un solo canal que no requiere la selección por pares de resonadores de cuarzo, debido a la ausencia de un filtro cerámico. La frecuencia de la FI está determinada por la sintonización de los circuitos dentro de 600-900 kHz. Además, la elección de la frecuencia fundamental del resonador tampoco es crítica, ya que la amplitud de los armónicos pares e impares es suficiente para el funcionamiento del mezclador. El armónico deseado es extraído por el circuito base al mismo tiempo que la señal de entrada. La señal del oscilador local se alimenta a través de la unión polarizada inversa del diodo VD1. Se utilizó un chip K174XA6 como detector.
Autor: Shatun Alexander Nikolaevich, región de Kharkov, Dergachi; Publicación: N. Bolshakov, rf.atnn.ru
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Los aceleradores de electrones tradicionales se han convertido durante mucho tiempo en uno de los principales tipos de instrumentos científicos, los pulsos de radiación extremadamente intensos y cortos producidos por los sincrotrones y los láseres de electrones libres permiten a los científicos estudiar la materia y los procesos que ocurren a escala atómica. Pero incluso los aceleradores de electrones más pequeños ahora ocupan un área comparable al área de un campo de fútbol.
Una alternativa a las tecnologías tradicionales de aceleración de electrones es el método de aceleración láser-plasma, que con un tamaño reducido del acelerador permite obtener un haz de electrones acelerados de alta intensidad. Pero los aceleradores de este tipo tienen un inconveniente: con su ayuda, es muy difícil obtener un haz estable de electrones con un brillo estable. Y este problema fue resuelto por físicos del centro de investigación HZDR (Helmholtz-Zentrum Dresden-Rossendorf), Alemania, quienes lograron determinar una serie de parámetros para crear condiciones operativas óptimas para un acelerador de electrones de plasma láser.
El principio que subyace a la tecnología de aceleración de plasma láser es bastante simple, un potente rayo láser se enfoca en un medio gaseoso, que bajo su influencia se convierte en plasma, en un estado ionizado de la materia. La energía del rayo láser hace que los electrones abandonen sus átomos "nativos", lo que crea una especie de "burbuja" de un fuerte campo eléctrico en el volumen del plasma. Esta región del campo eléctrico, que sigue el pulso de la luz láser, es una onda que viaja casi a la velocidad de la luz. Y los electrones atrapados en la cresta de esta onda también se aceleran casi a la velocidad de la luz. La exposición de estos electrones a un pulso adicional de luz láser produce pulsos de rayos X brillantes y ultracortos, con la ayuda de los cuales los científicos "ven a través" de las muestras estudiadas de varios materiales.
La fuerza de la radiación secundaria de rayos X depende directamente de la cantidad de electrones de alta energía involucrados en este proceso. Sin embargo, cuando se acelera un gran número de electrones, la onda de plasma decae debido a la influencia de los efectos asociados con estos electrones y su campo eléctrico, lo que, además, afecta negativamente a la forma del haz. La forma distorsionada del haz y la inestabilidad de la onda de plasma conducen al hecho de que el haz contiene electrones con diferentes niveles de energía y otros parámetros.
"Pero para poder usar un haz de electrones para experimentos de alta precisión, se requiere un haz estable que consista en electrones con los mismos parámetros", dice el físico Jurjen Pieter Couperus, "Todos los electrones en el haz deben estar en la posición correcta". lugar en el momento adecuado".
Los científicos de HZDR llevaron a cabo una serie de trabajos destinados a mejorar la calidad del haz de electrones producido por los aceleradores de plasma láser. Descubrieron que agregar una pequeña cantidad de nitrógeno al helio, que se usa para crear plasma, mejoró enormemente la situación. "Podemos controlar la cantidad de electrones que viajan en la onda de plasma cambiando la concentración de nitrógeno", explica Jurien Peter Kuperus, "En nuestros experimentos, descubrimos que el caso ideal es cuando la onda de plasma transporta electrones con una carga total de exactamente 300 picoculombios Incluso la desviación más pequeña de este valor en cualquier dirección conduce a la disipación de energía, lo que reduce la calidad del haz generado ".
Los cálculos realizados han demostrado que para generar uno de alta calidad, aún se requiere que la corriente máxima de movimiento de electrones en la cresta de la onda de plasma sea de al menos 50 kiloamperios.
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